| . 1903, там же), английский философ, психолог и педагог. Проф. логики и английского языка (1860-80), а затем ректор Абердинского ун-та. Основатель журн. "Майнд" ("Mind", 1876). Один из крупнейших представителей ассоциа-низма в психологии 19 в. Считая явления сознания подчинёнными чисто психоло-гич. законам ассоциации, Б. в то же время стремился связать их с телесными процессами, исследуя рефлексы, навыки, инстинкты, двигат. активность организма. Новые формы последней, по Б., возникают в результате отбора полезных движений на основе механизма проб и ошибок. В дальнейшем учение оо этом механизме приобрело огромную популярность в психологич. исследованиях поведения. Отстаивая нераздельность психического и физиологического, Б. вместе с тем отрицал причинную связь между ними и стоял на позициях психофизического параллелизма. Труды Б., особенно "Чувства и интеллект" (1855) и "Эмоции и воля" (1859), сыграли важную роль в привлечении внимания психологов к экспериментальному изучению психических процессов и подготовили почву для преобразования психологии в самостоят, опытную науку.
Соч. : Mental and moral science, L,, 1868; Logic, pt 1-2, L., 1870; Mind and body, L., 1873.
Лит.: Ярошевский М. Г., История психологии, М., 1966, гл. 9; Brett G. S., History of psychology, L.,
1953. М. Г. Ярошевский.
БЭНЧИЛЭ (Bancila) Октав (27. 1. 1872, с. Корни, близ Ботошани,- 3. 4. 1944, Бухарест), румынский живописец. Представитель демократич. направления в рум. иск-ве 1-й трети 20 в. Учился в Яссах в Школе изящных иск-в (1887-93) и в Мюнхене - в АХ (1894-98) и школе А. Ажбе. Его картины на темы крест, восстания 1907 проникнуты страстным социальным протестом. Б. выполнил также ряд портретов-типов ("Старый портной", 1908, "Рабочий", 1911,- оба в Музее искусств СРР, Бухарест). В поздних произведениях Б. утрачивается социальная острота.
Лит.: Со m a n A., Octav Bancila, Buc.,1954.
БЭНЬСИ, Бэньсиху, город на С. -В. Китая, в провинции Ляонин. 530 тыс. жит. (1957). Расположен в долине р. Тайцзыхэ (басе. Ляохэ). Центр горнопром. рна, богатого кам. углём и жел. рудой. Б. один из осн. центров металлургии страны (впервые здесь возник металлургич. з-д в 1915). С металлургией связано произ-во кислот, удобрений и огнеупоров. ТЭЦ. Горный ин-т.
БЭР Карл Максимович [17(28). 2. 1792, имение Пийб, ныне Пайдеский р-н Эст. ССР, - 16(28). 11. 1876, Тарту], русский естествоиспытатель, основатель эмбриологии. Окончил Дерптский (Тартуский) ун-т (1814). С 1817 работал в Кёнигсбергском ун-те. С 1826 чл. -корр., с 1828 ординарный акад., с 1862 почётный чл. Петербургской АН. Вернулся в Россию в 1834. Работал в Петерб. АН и в Медикохирургической академии (1841-52). Б. открыл яйцо у млекопитающих и человека (1827), подробно изучил эмбриогенез цыплёнка (1829, 1837), исследовал эмбриональное развитие рыб, земноводных, пресмыкающихся и млекопитающих. Открыл важную стадию эмбрионального развития - бластулу. Проследил судьбу зародышевых листков и развитие плодных оболочек. Установил, что: 1) зародыши высших животных напоминают не взрослые формы низших, а сходны лишь с их зародышами; 2) в процессе эмбрионального развития последовательно появляются признаки типа, класса, отряда, семейства, рода и вида (законы Бэра). Исследовал и описал развитие всех осн. органов позвоночных - хорды, головного и спинного мозга, глаза, сердца, выделительного аппарата, лёгких, пищеварительного канала и др. Факты, открытые Б. в эмбриологии, явились доказательством несостоятельности преформизма. Б. плодотворно работал в области антропологии, создав систему измерения черепов. Участник экспедиций на Новую Землю (1837) и на Касп. м. (1853-56). Их науч. результатами были геогр. описание Каспия, спец. серия изданий по географии России ["Материалы к познанию Российской империи и сопредельных стран Азии", т. 1-26, 1839-72 (редактор)]. В 1857 высказал положение о закономерностях подмыва правых берегов рек в Сев. полушарии и левых - в Южном (см. Бэра закон). Б. - один из учредителей Русского геогр. об-ва. Имя Б. присвоено мысу на Новой Земле и острову в Таймырском зал., в качестве термина вошло в наименование гряд (см. Бэ-ровские бугры) в Прикаспийской низменности.
О. Бэнчилэ. "1907 год". 1912. Музей искусств СРР. Бухарест.
Соч. в рус. пер. : История развития животных, т. 1 - 2, М. - Л., 1950-53 (имеется библ. трудов Б. по эмбриологии); Избранные работы, Л., 1924; Автобиография, М., 1950; Переписка по проблемам географии, т. 1-, Л., 1970-.
Лит.: Вернадский В. И., Памяти акад. К. М. фон Бэра, Л., 1927; Райков Б. Е., Карл Бэр, его жизнь и труды, М. - Л., 1961.
БЭР, внесистемная единица эквивалентной дозы ионизирующего излучения; меж-дунар. обозначение rem, русское бэр. 1 бэр = 0,01 дж/кг (единицы эквивалентной дозы излучения в Международной системе единиц);, см. Доза ионизирующего излучения. До принятия ГОСТ 8848-63 единица бэр понималась как биологич. эквивалент рентгена (отсюда название единицы -Б. ). В этом случае 1 бэр соответствует такому облучению живого организма данным видом излучения, при к-ром наблюдается тот же биологич. эффект, что и при экспозиционной дозе у-пзлучения в 1 р. В ГОСТ 8848-63 единица бэр не включена.
БЭРА ЗАКОН, положение, объясняющее причину подмыва берегов рек, текущих в направлении меридиана: в Сев. полушарии - правых, а в Южном - левых. К. М. Бэр в 1857 объяснил указанное явление влиянием вращения Земли. Известно, что тело, движущееся поступательно во вращающейся системе, испытывает Кориолиса ускорение. В случае движения водного и возд. потока со скоростью v на поверхности Земли на широте Ф это ускорение равно 2*w* r* sin ф (где w- угловая скорость вращения Земли) и направлено вправо по отношению к скорости движения в Сев. полушарии, влево - в Южном.
На экваторе ускорение Кориолиса равно нулю, а наибольшее его значение - у полюсов, поэтому Б. з. сильнее сказывается в средних и высоких широтах. По отношению к возд. потокам (ветрам) в свободной атмосфере действие этого фактора хорошо изучено, так же как и в отношении морских и океанич. течений. Сложнее дело обстоит в случае руслового потока, к к-рому относится Б. з., т. к. берега препятствуют отклонению потока; это приводит к подмыву соответствующего берега. Эффект Б. з. прямо пропорционален массе движущейся воды и ясно заметен только в долинах крупных рек, почти не проявляясь на малых реках. Кроме того, размыв соответствующего берега часто затушёвывается осн. наклоном местности, геол. строением долины и др. факторами. Примерами, подтверждающими Б. з., может служить строение берегов рек Днепра, Дона, Волги, Оби, Иртыша и Лены; Дунай и Нил также в большей части своего течения имеют высокий правый берег и низкий левый. В Юж. полушарии реки с крутыми левыми берегами имеются в Новой Зеландии и в Юж. Америке.
БЭРА КЛАССИФИКАЦИЯ (матем.), классификация разрывных функций. К 1-му классу относится всякая разрывная функция, к-рая может быть представлена как предел сходящейся в каждой точке последовательности непрерывных функций (функций нулевого класса); этот класс подробно изучен в 1899 франц. математиком Р. Бэром (R. Baire), к нему относятся, напр., все функции с конечным числом точек разрыва. Каждая разрывная функция, не входящая в первый класс, но могущая быть представленной как предел сходящейся последовательности функций первого класса, относится ко второму классу. Такова, напр., функция Дирихле:
[10220-1.jpg]
(равна 0 при любом иррациональном x и 1 при любом рациональном x). Аналогично определяются функции третьего, четвёртого и дальнейших классов, причём нумерация классов не ограничивается натуральными (конечными) числами, а может быть продолжена при помощи трансфинитных чисел. А. Лебег (1905) доказал существование функции любого класса и существование функции, не входящей в Б. к. Теория функций, входящих в Б. к. (В-функций), тесно связана с теорией множеств, измеримых В (В-множеств). В-множества введены Э. Борелем. Подробному их изучению посвящены работы Н. Н. Лузина и его учеников.
Лит.: Бэр Р., Теория разрывных функций, пер. с франц., М.- Л., 1932.
0418.htm
ВАКУУМ (от лат. vacuum - пустота), состояние газа при давлениях значительно ниже атмосферного. Понятие В. применяется обычно к газу, заполняющему огранич. объём, но нередко его относят и к газу, находящемуся в свободном пространстве, напр, в космосе. Поведение газа в вакуумных устройствах определяется соотношением между длиной свободного пробега лямбда молекул (или атомов) и размером d, характерным для данного прибора или процесса. Такими размерами могут быть, напр., расстояние между стенками вакуумного объёма, диаметр вакуумного трубопровода, расстояние между электродами электровакуумного прибора и т. п. В зависимости от соотношения [18-1.jpg""53""53""53""53""53""16]различают: низкий В. [18-2.jpg""56""56""56""56""56""14]средний В. [18-3.jpg""46""46""46""46""46""15]и высокий В.[18-4.jpg""60""60""60""60""60""14]
В вакуумных установках и приборах размером d ~ 10 см низкому В. соответствует область давлений выше 102 н/м2 (1 мм рт. ст.), среднему В.- от 102 до 10-1 н/м2(от 1 до 10-3 мм рт. ст.) и высокому В.- ниже 0,1 н/м2 (10-8 мм рт. ст.). Область давлений ниже 10-6 н/м2 (10-8 мм рт. ст.) наз. сверхвысоким В. Однако, напр., в порах или каналах диаметром [18-5.jpg""76""76""76""76""76""13]поведение газа соответствует высокому В. при давлениях, начиная с 103н/м2 (десятки мм рт. ст.), а в камерах для имитации космич. пространства, размеры к-рых достигают десятков метров, границей между средним и высоким В. считают давления 10-3 н/м2(10-5мм рт. ст.).
Наиболее высокая степень В., достигаемая существующими методами, соответствует давлениям 10-13-10-14н/м2 (10-15-10-16 мм рт. ст.). При этом в 1 см3 объёма остаётся всего неск. десятков молекул. Достигаемая степень разрежения определяется равновесием между скоростью откачки газа и скоростью его поступления в откачиваемый объём. Поступление может происходить за счёт проникновения газа в вакуумную камеру извне через микроскопич. отверстия (т е ч и), а также в результате выделения газа, адсорбированного стенками или растворённого в них (см. Адсорбция).
Свойства газа в условиях низкого В. определяются частыми столкновениями молекул газа друг с другом, сопровождающимися обменом энергией между ними. Такой газ обладает внутр. трением (см. Вязкость). Его течение подчиняется законам аэродинамики (см. Аэродинамика разреженных газов). Явления переноса (электропроводность, теплопроводность, внутр. трение, диффузия) в условиях низкого В. характеризуются плавным изменением или постоянством градиента переносимой величины. Напр., темп-ра газа в пространстве между "горячей" и "холодной" стенками в низком В. изменяется постепенно. При этом переносимое количество тепла (теплопроводность) или вещества (диффузия) не зависит от давления. Если газ находится в двух сообщающихся сосудах при различных темп-pax, то при равновесии давления в этих сосудах равны. При прохождении тока в низком В. определяющую роль играет ионизация молекул газа (см. Электрический разряд в газе, Ионизация).
В высоком В. свойства газа определяются только столкновениями его молекул со стенками. Столкновения молекул друг с другом происходят редко и играют второстепенную роль. Движение молекул между стенками происходит прямолинейно (молекулярный режим течения газа). Явления переноса характеризуются возникновением скачка градиента переносимой величины на стенках; напр., во всём пространстве между горячей и холодной стенками примерно половина молекул имеет скорость, соответствующую темп-ре холодной стенки, а другая половина - скорость, соответствующую темп-ре горячей стенки, т. е. средняя темп-pa газа во всём объёме одинакова и отлична от темп-ры как горячей, так и холодной стенок. Количество переносимого тепла, вещества и т. д. прямо пропорционально давлению газа. Давление газа, находящегося в сообщающихся сосудах, p1 и р2при различных абсолютных темп-pax Т1 и Т2 определяется соотношением:[18-6.jpg""82""82""82""82""82""41]
Прохождение тока в высоком В. возможно только в результате испускания (эмиссии) электронов и ионов электродами (см. Термоэлектронная эмиссия. Туннельная эмиссия, Вторичная электронная эмиссия, Фотоэлектронная эмиссия, Ионная эмиссия). Ионизация молекул газа здесь играет второстепенную роль. Она существенна в тех случаях, когда длина свободного пробега заряженных частиц искусственно увеличивается и становится значительно больше расстояния между электродами (см., напр., Магнетрон, Магнитный электроразрядный манометр), или при их колебательном движении вокруг к.-л. электрода (см. Клистрон, Ионизационный манометр).
Свойства газа в среднем В. являются промежуточными между его свойствами в низком и высоком В.
Особенности сверхвысокого В. связаны уже не с соударениями частиц, а с др. процессами на поверхностях твёрдых тел, находящихся в В. Поверхность любого тела всегда покрыта тонким слоем газа, к-рый может быть удалён нагревом (обезгаживани е). После этого поверхностные свойства тел резко изменяются: сильно увеличивается коэфф. трения, в ряде случаев становится возможной сварка материалов даже при комнатной температуре и т. д. Удалённый слой газа постепенно восстанавливается в результате адсорбции молекул газа, бомбардирующих поверхность, что сопровождается изменением её поверхностных свойств. Для изменения этих свойств достаточно образования мономолекулярного слоя газа. Время t, необходимое для образования такого слоя в В., обратно пропорционально давлению. При давлении р=10-4 н/м2 (10-6 мм рт. cm.) t = 1 сек, при др. давлениях время t (сек) может оцениваться по формуле: t = 10-6*р, где р - давление в мм рт. ст. (или по формуле t = 10-4*р), где р - давление в н/м2. Эти формулы справедливы, если каждая молекула газа, ударяющаяся о поверхность, остаётся на ней (т. н. коэффициент захвата равен 1). В ряде случаев коэфф. захвата меньше 1 и тогда время образования мономолекулярного слоя соответственно увеличивается. Прир p<10-6н/м2 (10-8 мм рт. ст.) образование мономолекулярного слоя газа происходит за время, превышающее неск. мин. Сверхвысокий В. определяется как такой В., в к-ром за время наблюдения не происходит существ, изменения свойств поверхности (первоначально свободной от газа) вследствие её взаимодействия с молекулами газа. О получении и применении В. см. Вакуумная техника, об измерении В.- Вакуумметрия.
Лит. см. при ст. Вакуумная техника. А. М. Родин.
ВАКУУМ физический, среда, в к-рой нет частиц вещества или поля. В технике В. наз. среду, в к-рой содержится "очень мало" частиц; чем меньше частиц находится в единице объёма такой среды, тем более высок В. Однако полный В.- среда, в к-рой совсем нет частиц, вовсе не есть лишённое всяких свойств "ничто". Отсутствие частиц в физ. системе не означает, что она "абсолютно пуста" и в ней ничего не происходит.
Совр. понятие В. оформилось в рамках квантовой теории поля. В микромире, к-рый описывается квантовой теорией, имеет место корпускулярно-волновой дуализм: любые частицы (молекулы, атомы, элементарные частицы) обладают нек-рыми волновыми свойствами и любым волнам присущи нек-рые свойства частиц (корпускул). В квантовой теории поля все частицы, в т. ч. и "корпускулы" световых волн, фотоны, выступают на одинаковых основаниях - как кванты соответствующих им физич. полей: фотон - квант электромагнитного поля; электрон и позитрон - кванты элект-ронно-позитронного поля; мезоны - кванты мезонного, или ядерного, поля и т. д. С каждым квантом связаны присущие частицам физич. величины: масса, энергия, количество движения (импульс), электрич. заряд, спин и др. Состояние системы и её физич. характеристики полностью определяются числом составляющих её частиц - квантов - и их индивидуальными состояниями. В частности, у любой квантовой системы имеется вакуумное состояние, в к-ром она вовсе не содержит частиц (квантов). В таком состоянии энергия системы принимает наименьшее из возможных значений, а её заряд, спин и прочие характеризующие систему квантовые числа равны нулю. Эти факты интуитивно понятны: поскольку в вакуумном состоянии нет^ материальных носителей физич. свойств, то, казалось бы, для такого состояния значения всех физич. величиндолжны равняться нулю. Но в квантовой теории действует принцип неопределённостей (см. Неопределённостей соотношение), согласно к-рому только часть относящихся к системе физич. величин может иметь одновременно точные значения; остальные величины оказываются неопределёнными. (Так, точное задание импульса частицы влечёт за собой полную неопределённость её координаты.) Поэтому во всякой квантовой системе не могут одновременно точно равняться нулю все физич. величины.
К величинам, к-рые не могут быть одновременно точно заданы, относятся, напр., число фотонов и напряжённость электрич. (или магнитного) поля: строгая фиксация числа фотонов приводит к разбросу (флуктуациям) в величине напряжённости электрич. поля относительно нек-рого среднего значения (и наоборот). Если число фотонов в системе в точности равно нулю (вакуумное состояние электромагнитного поля), то напряжённость электрич. поля не имеет определённого значения: поле всё время будет испытывать флуктуации, хотя среднее (наблюдаемое) значение напряжённости будет равно нулю. Таким флуктуациям подвержены и все другие физич. поля - электронно-позитронное, мезонное и т. д. В квантовой теории поля флуктуации интерпретируются как рождение и уничтожение виртуальных частиц (т. е. частиц, к-рые непрерывно рождаются и сразу же уничтожаются), или виртуальных квантов данного поля. Наличие флуктуации не сказывается на значениях полного электрич. заряда, спина и др. характеристик системы, к-рые, как уже говорилось, равны нулю в состоянии В. Однако виртуальные частицы точно так же участвуют во взаимодействиях, как и реальные. Напр., виртуальный фотон способен породить виртуальную пару электрон-позитрон, аналогично рождению реальным фотоном реальной электрон-позит-ронной пары (см. Аннигиляция и рождение пар). Благодаря флуктуациям В. приобретает особые свойства, проявляющиеся в наблюдаемых эффектах, и, следовательно, состояние В. обладает всеми правами "настоящих" физич. состояний. Рассмотрим систему, состоящую только из одного реального электрона. Реальных фо |
