| ий и piano - плоскость), западная пониж. часть внутр. плоскогорья Центр. Анд. Расположена в Боливии от оз. Титикака до 22° ю. ш. Заполнена мощной, гл. обр. континентальной толщей. Представлена обширными котловинами (вые. 3,3-3,8 тыс. м) - днищами плейстоценовых озёр с совр. озёрами (Титикака, Поопо), солончаками, возвышенными аккумулятивными равнинами, вул-канич. плато и отдельными массивами вые. до 5300 м. А.- область внутр. стока (гл. р. Десагуадеро). Климат высо-когорно-тропич., зимнесухой на С. (осадков 500-700 мм в год; ср. месячные темп-ры от 6 до 11°С) и полупустынный и пустынный на Ю. (осадков менее 300 мм в год). На С.- злаковая степь (халка), на Ю.- пустынная растительность (пуна). А.- наиболее населённая часть Боливии. Е. Н. Лукашова.
АЛЬТИТУДА (лат. altitude - высота), высота точки местности над уровнем моря, определяемая нивелированием; то же, что абсолютная высота.
АЛЬТМАН Мойше Ильич [р. 25.4(7.5). 1890, Липканы, Бессарабия], еврейский советский писатель. С 1918 жил в Румынии. В 1940 приехал в СССР. Первый сб. рассказов "Мираж" вышел в 1926. В романах и повестях - "Венская карета" (1935), "Медреш Пинхас" (1936), "Мотыльки" (1939), А. рисует жизнь евреев-тружеников в Бессарабии, евр. интеллигенцию. В 1949 вышла книга рассказов воен. лет "Корни" (рус. пер. 1959). Автор пьесы "Мониш" (1965), стихов, очерков, лит.-критич. эссе, переводов.
Соч.: Блетлех аутобиографиш, "Идише шрифтен", Варшава, 1959, май.
Лит.: Сакциер М., Мойше Альтман, "Советиш геймланд", 1965, № 8.
АЛЬТМАН Натан Исаевич [р. 10(22). 12.1889, Винница], советский художник, засл. художник РСФСР (1968). Учился в Одесском художеств, уч-ще (1902-07) и в Париже (1910-11). В ранний период испытал влияние ряда новейших направлений в иск-ве нач. 20 в. (кубизм и др.). Участвовал в оформлении революц. празднеств в Петрограде (1918) и Москве (1921-28). Выполнил с натуры реалистич. скульпт. портрет В. И. Ленина (бронза, 1920, Ленингр. филиал Центр, музея В. И. Ленина) и серию карандашных зарисовок В. И. Ленина. Известен как живописец (портрет А. А. Ахматовой, 1914, Рус. музей, Ленинград), скульптор (портрет А. В. Луначарского, гипс, 1920, Третьяковская гал.), график (илл. к "Петербургским повестям" Н. В. Гоголя, изд. в 1937), театр, художник ("Мистерия-Буфф" В. В. Маяковского, 1921, в Моск. цирке; "Гамлет" У. Шекспира, 1954, в Ленингр. театре драмы им. А. С. Пушкина).
Лит.: Петров В., Р азносторонний художник. "Творчество", 1969, № 10.
АЛЬТМАРКСКОЕ ПЕРЕМИРИЕ 1629, заключено 26 сент. на 6 лет в Альтмарке (Altmark; ныне Стары-Тарг, Польша) между Швецией и Речью Посполитой. По А. п. шведы сохраняли завоёванные ими в 20-х гг. территории в Лифляндии (с Ригой) и большинство портов Вост. и Зап. Пруссии, кроме Кенигсберга, Гданьска и Луцка, а также (по особому договору с Гданьском) получали право сбора б. ч. пошлин с польск. торговли через Гданьск, где поляки лишались права строить и держать воен. флот. А. п., заключённое при франц., англ, и голл. посредничестве, облегчило непосредств. вступление Швеции в Тридцатилетнюю войну 1618-48. По окончании срока А. п. между Швецией и Речью Посполитой был заключён Штумсдорфский мир (1635). А. С. Как.
АЛЬТМЮЛЬ (Altnmhl), река в ФРГ, лев. приток р. Дуная. Берёт начало на С. гряды Франкенхёэ. Дл. 195 км. Пересекает Франконскую Юру в узкой, сильно извилистой долине. Половодье весной и осенью. Судоходна на 30 км от устья. Соединена Людвигс-каналом с системой р. Майн.
АЛЬТОВЫЙ ГОБОЙ, английский рожок (искажённый перевод франц. cor angle, букв.- согнутый под углом рог), духовой инструмент с двойной тростью. Разновидность гобоя, звучит на квинту ниже. Изобретение А. г. относят к 1-й пол. 18 в. Совр. А. г. имеет форму прямой трубки с металлич. изогнутой втулочкой вверху для вставки трости. А. г.- транспонирующий инструмент (обычно в тоне фа) и звучит на чистую квинту ниже, чем йотируется. Диапазон
по звучанию:
АЛЬТОНА (Altona), часть города Гамбурга в ФРГ. До 1937 А. являлась отдельным городом.
АЛЬТРАНШТЕДТСКИЙ МИР 1706, Альтранштадтский мир, между швед, королём Карлом XII и саксонским курфюрстом Августом, являвшимся одновременно польск. королём (Август II). Заключён 13(24) сент. 1706 в местечке Альтранштедт [(Altranstadt), Саксония] после захвата швед, войсками в ходе Северной войны 1700-21 значит, части терр. Польши и их вторжения в Саксонию. По А. м. Август II отказывался от польск. короны в пользу Станислава Лещинского, порывал союз с Россией. После победы России над Швецией под Полтавой (27 июня 1709) Август объявил А. м. недействительным, восстановил союз с Петром I (Торуньский договор 1709) и с помощью рус. войск вернул польск. престол.
АЛЬТРУИЗМ (франц. altruisme, от лат. alter - другой), нравственный принцип поведения, означающий способность бескорыстно жертвовать собств. интересами в пользу интересов другого человека. Термин введён в этику французским философом О. Контом как противоположный по смыслу эгоизму. Принцип А. восходит к древневост. нравст. представлениям, формулируется в христианстве ("возлюби ближнего своего, как самого себя"), а в 17-18 вв. становится компонентом многих этич. учений (Шефтсбери, Хатчесон, А. Смит, Ж. Руссо я др.). В истории морального сознания человечества принцип А. имел двоякое значение. С одной стороны, начиная с эпохи разложения первобытных общин, он выражал нормы взаимопомощи в рамках личных взаимоотношений индивидов, противодействуя влиянию частнособственнич. интересов и др. обществ, тенденций, разделяющих людей, формировал сознание людей в духе бескорыстного служения друг другу. А. сохранил это значение вплоть до бурж. общества, где распространяется на область частной благотворительности и личных услуг. С другой стороны, всякая попытка представить принцип А. как путь преобразования антагонистич. общества на внеэгоистич. началах в конечном счёте вела к идеологич. лицемерию, скрывала антагонизм классовых отношений. В условиях социализма принцип А. сохраняет значение гл. обр. в области личных взаимоотношений между людьми, оказываясь недостаточным там, где люди служат "...не их „ближним", а „дальним", т. е. всему обществу в целом..." (Ленин В. И., Поли. собр. соч., 5 изд., т. 39, с. 22). О. Г. Дробницкий.
АЛЬТУЗИЙ (Althusius) Иоганн (1557, Диденсхаузен, - 12.8.1638, Эмден), немецкий юрист, теоретик права. Ярый кальвинист. В гл. труде "Политика..." (1603) А., один из ранних представителей бурж. теории естественного права (к-рую он строил на принципах кальвинистской теологии), развивал идею нар. суверенитета, доказывая, что народ имеет право свергать и казнить государей-тиранов (в этом А. близок к монархомахам). Труд А. по существу был теоретич. обоснованием республиканского строя Сев. Нидерландов.
Соч.: Politica methodice digesta et exemplis sacris et profanis illustrata, Camb., 1932.
Лит.: Ковалевский М., От прямого народоправства к представительному..., т. 2, М., 1906; Gierke О., Johannes Althusius..., 5 Ausg., Meisenheim am Glan,1958.
АЛЬТФАТЕР Василий Михайлович (1883, Варшава,-20.4.1919, Москва), советский воен.-мор. деятель. Род. в дворянской семье. Окончил Мор. корпус (1902) и Мор. академию (1908). Участник рус.-япон. войны, затем служил на Балт. флоте и в Мор. Ген. штабе. Во время 1-й мировой войны представитель ВМФ, а затем нач. Воен.-мор. управления при главнокомандующем Сев. фронта, контр-адмирал (1917). После Вел. Окт. революции перешёл на сторону Сов. власти. С февр. 1918 пом. нач. Мор. Ген. штаба, участвовал в мирных переговорах в Бресте. С апр. 1918 чл. коллегии Наркомата мор. дел, с окт. 1918 чл. Реввоенсовета Республики, первый командующий мор. силами Республики. Сыграл видную роль в создании сов. ВМФ и обороне Петрограда.
АЛЬТЮССЕР (Althusser) Луи (p. 1G.10. 1918, Алжир), франц. философ-марксист, чл. Франц. коммунистич. партии, проф. Высшей нормальной школы (Париж). Автор исследований по истории философии, теории познания, диалектике и ист. материализму (сб. "За Маркса", 1965, в к-ром собраны историке-филос. работы А.; "Читать „Капитал"", 1965, совм. с Ж. Рансьером и П. Машере). А. разрабатывает проблемы диалектики как логики, прежде всего на основе анализа кон-цептуально-филос. строения "Капитала". А. сосредоточивает внимание на теоретико-познавательных задачах, возникающих в исследовании структуры целостных развивающихся систем. А. подчёркивает радикальную новизну марксового метода мышления, резко отличая его как от гегелевского метода (А. отвергает формулу "переворачивания Гегеля с головы на ноги", как характеристику отношения Маркса и Гегеля), так и от гумани-стически-антропологич. интерпретаций марксизма. Взгляды А. обычно сближают с идеями структурализма. А. и его сотрудники разрабатывают также теорию истории познания (т. н. историч. эписте-мологии) и теорию историко-филос. метода.
Соч.: Lire le Capital, t. 1-2, P., 1965 (совм. с J. Ranciere, P. Macherey); Pour Marx, 2 ed., P., 1966.
М. К. Мамардашвили.
АЛЬФА (а), первая буква греч. алфавита. Перен. А. и омега - главное, основное, всё полностью; от А. до омеги - от начала до конца.
АЛЬФА (Stipa teracissina), вид ковыля сем. злаковых. Растёт в Сев. Африке и на юге Испании (где его наз. эспарто). Жёсткие грубоволокнистые листья А. используются для изготовления высококачественной бумаги и плетёных изделий.
АЛЬФАМЕТР, прибор для определения а - коэфф. избытка воздуха в горючей смеси, направляемой, напр., в котельную топку или в цилиндр двигателя внутр. сгорания, а - отношение массы воздуха, практически поданного на 1 кг или 1 м3 топлива, к массе воздуха, теоретически минимально необходимого для полного сгорания топлива. А. работает по принципу моста измерительного.
АЛЬФАН (Halphen) Луи (4.2.1880, Париж,-7.10.1950, там же), французский историк-медиевист, специалист по истории (преим. политической) Франции 8-12 вв., особенно периода Каролингов. Чл. Академии надписей (с 1933). В 1910- 1928 проф. ун-та в Бордо, с 1934 - Сорбонны. Подвергаясь преследованиям со стороны нем.-фаш. оккупантов во время 2-й мировой войны, бежал из Франции; в 1944 вернулся в Париж. А. принадлежат многочисл. источниковедч. исследования. А. возглавлял с 1923 одно из лучших в 20 в. серийных изданий ср.-век. источников "Классики истории средневековой Франции". Совместно с, Ф. Сань-яком издал серию "Народы и цивилизации" (1926-52) (т. 5-6 написаны А.).
Соч. (кроме указ, в ст.): Etudes critiques sur 1'histoire de Charlemagne, P., 1921; Charlemagne et Г Empire Carolingien, P., 1949.
Лит.: Perroy E., L'oeuvre historique de Louis Halphen, "Revue historique", 1951, t. 206, ML.2;Vercauteren P., Louis Halphen, Necrologie, "Moyen age", 1951, t. 57, № 1-2.
АЛЬ-ФАРАБИ (870-950), арабоязыч. мыслитель, учёный-энциклопедист, см. Фараби.
АЛЬФА-РАСПАД (а-распад), испускание альфа-частиц атомными ядрами в процессе самопроизвольного (спонтанного) радиоактивного распада (см. Радиоактивность). При А.-р. из радиоактивного ("материнского") ядра с атомным номером Z и массовым числом А испускается ядро гелия (-частица), т. е. два протона и два нейтрона в связанном состоянии; в результате А.-р. образуется конечное ("дочернее") ядро с атомным номером Z = 2 и массовым числом А =4. Так, напр., радий испускает а-частицу и переходит в радон
Известно (1968) ок. 200 сс-радиоактив-ных ядер; большая часть их тяжелее свинца Нек-рое количество а-ра-диоактивных изотопов имеется в области значенийсреди ядер с недостаточным количеством нейтронов, т. н. нейтронодефицитных ядер (см. Ядро атомное). Так, в области редких земель имеется несколько-радиоактивных ядер (напр., ). Экспериментальному обнаружению а-активных ядер с А<200 мешают огромные времена жизни (см. Время жизни), характерные для ядер с небольшой энергией А.-р. (см. ниже).
При А.-р. определённого радиоактивного изотопа вылетающие а-частицы имеют, грубо говоря, одну и ту же энергию. Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между а-частицей и ядром в отношении, обратно пропорциональном их массам. Для разных изотопов энергия а-частиц различна. Она тем больше, чем меньше период полураспада T1/2 данного изотопа (или его время жизни). У всех известных a-радиоактивных изотопов энергия а-частиц лежит в пределах от 2 Мэв до 9 Мэв. Времена жизни a-радиоактивных ядер колеблются в огромном интервале значений, примерно от 3*10-7 сек для 212Ро до 5 • 1015 лет для 142Се. Времена жизни и энергии а-частиц приведены в таблице в ст. Изотопы; там же указаны и все а-радиоактивные изотопы, а-частицы теряют энергию при прохождении через вещество гл. обр. при их взаимодействиях с электронными оболочками атомов и молекул, при к-рых происходит ионизация и тех и других, возбуждение и, наконец, диссоциация молекул. Для полной потери энергии а-частицы требуется очень большое число столкновений (104-105). Поэтому в среднем все а-частицы данной энергии проходят примерно одинаковые пути с небольшим разбросом (3-4% ). Так как столкновение тяжёлой а-частицы с лёгким электроном не может заметно изменить направление её движения, то этот путь-пробег а-частипы - прямолинеен.
Т. о., а-частицы данной энергии имеют вполне определённый пробег до остановки; напр., в воздухе при норм. атм. давлении и комнатной темп-ре а-частицы имеют пробеги прибл. от 2,5 до 8,5 см. По длине следов а-частиц в камере Вильсона можно качественно определить изотопный состав радиоактивного образца. На рис. 1 приведена фотография следов а-частиц, испускаемых при А.-р.
При вылете из ядра а-частица испытывает действие двух различных сил. Очень большие по величине и действующие на близком расстоянии ядерные силы стремятся удержать частицу внутри ядра, в то время как кулоновское (электрическое) взаимодействие возникшей а-ча-стицы с остальной частью ядра обусловливает появление силы отталкивания.
На рис. 2 показана зависимость потенциальной энергии взаимодействия а-частицы с конечным ядром (ядром, остающимся после вылета а-частицы) от расстояния до центра ядра. Из рис. видно, что а-частица должна при вылете преодолеть потенциальный барьер.
Полная (т. е. потенциальная плюс кинетическая) энергия а-частицы в разных ядрах может принимать как отрицательные значения, так - с ростом заряда ядра - и положительные. В этом последнем случае А.-р. будет энергетически разрешён. Сплошной линией на рис. 2 изображена суммарная энергия а-частицы в ядре (или, другими словами, энер-гетич. уровень а-частицы в ядре). Положительный избыток полной энергии, обозначенный буквой Е, представляет собой разницу между массой радиоактивного ядра и суммой масс а-частицы и конечного ядра.
Рис. 2. Потенциальная энергия взаимодействия а-частицы с конечным ядром. V - высота потенциального барьера, В - его ширина, E - энергия а-частицы, r - расстояние от центра ядра.
Если бы не существовало потенциального барьера, высота к-рого V, напр., для 23892U равна 15 Мэв, то а-частица с положит, кинетич. энергией Е (для 23892U кинетич. энергия составляла бы ~4,2 Мэв) могла бы свободно покидать ядро. Практически это привело бы к тому, что ядра с положит, значениями Е вообще не существовали бы в природе. Однако известно, что в природе существуют ядра с Z>50, для к-рых Е положительно.
С другой стороны, с точки зрения клас-сич. механики, а-частица с энергией Е < V должна постоянно находиться внутри ядра, потому что для преодоления потенциального барьера у неё не хватает энергии. В рамках классич. представлений явление а-радиоактивности понять невозможно.
Квантовая механика, учитывая волновую природу а-частиц, показывает, что существует конечная вероятность "просачивания" a-частицы через потенциальный барьер (туннельный эффект). Барьер становится как бы частично прозрачным для а-частяцы. Прозрачность барьера зависит от его высоты V и ширины В следующим образом:
прозрачность
Здесь b - величина, зависящая от радиуса r ядра, т - масса а-частицы, Е -её энергия (см. рис. 2). Прозрачность (проницаемость) барьера тем больше, чем меньше его ширина и чем ближе к вершине потенциального барьера расположен энергетич. уровень а-частицы (чем больше энергия а-частицы в ядре).
Вероятность А.-р. пропорциональна проницаемости потенциального барьера. Поскольку с увеличением энергии а-частицы уменьшается ширина барьера (рис. 2), становится понятной полученная экспериментально резкая зависимость вероятности А.-р. от Е - кинетич. энергии а-частиц. Напр., при увеличении энергии испускаемых а-частиц с 5 до 6 Мэв вероятность А.-р. увеличивается в 107 раз.
Вероятность А.-р. зависит также и от вероятности образования а-частицы в ядре. Прежде чем а-частица покинет ядро, она должна там сформироваться. Постоянно а-частицы в ядре не существуют. Четыре элементарные частицы, из к-рых она состоит, участвуют в сложном движении нуклонов в ядре и нет никакого способа отличить их от др. частиц этого ядра. Однако существует заметная (~10-6) вероятность образования а-частицы в ядре на какое-то короткое время в результате случайного сближения 4 нуклонов. Только когда а-частица покинет ядро и окажется достаточно далеко от него, можно рассматривать a-частицу и ядро как две отдельные частицы.
Вероятность А.-р. резко зависит от размера ядра [см. ф-лу (*)], что позволяет использовать А.-р. для определения размеров тяжёлых ядер.
Как уже упоминалось, энергия а-частиц, вылетающих из ядра в результате А.-р., должна быть точно равна энергетич. эквиваленту разности масс ядер до и после А.-р., т. е. величине Е. Это утверждение справедливо только для случая, когда конечное ядро A-4Z-2N образуется в основном состоянии. Но если конечное ядро образуется в одном из возбуждённых состояний, то энергия а-частицы будет меньше на величину энергии этого возбуждённого состояния.
Рис. 3. Спектр а-частиц от распада висмута-212. Высота линий соответствует вероятности испускания а-частиц с данной энергией.
Действительно, экспериментально показано, что а-излучение многих радиоактивных элементов состоит из неск. групп а-частиц, энергии к-рых близки друг к другу ("тонкая структура" а-спектра).
В качестве примера на рис. 3 показан спектр-частиц от распада (виcмут-212).
На рис. 4 изображена энергетич. |
